高考常用24个物理模型

高考常用24个物理模型

物理复习和做题时需要注意思考、善于归纳整理，对于例题做到触类旁通，举一反三，把老师的知识和解题能力变成自己的知识和解题能力，下面是物理解题中常见的24个解题模型，从力学、运动、电磁学、振动和波、光学到原子物理，基本涵盖高中物理知识的各个方面。主要模型归纳整理如下：

模型一：超重和失重

系统的重心在竖直方向上有向上或向下的加速度(或此方向的分量ay) 向上超重(加速向上或减速向下)F=m(g+a)； 向下失重(加速向下或减速上升)F=m(g-a) 难点：一个物体的运动导致系统重心的运动

绳剪断后台称示数 铁木球的运动 系统重心向下加速 用同体积的水去补充

斜面对地面的压力? a 地面对斜面摩擦力? 导致系统重心如何运动？ 

F m

模型二：斜面

搞清物体对斜面压力为零的临界条件

斜面固定：物体在斜面上情况由倾角和摩擦因素决定

=tg物体沿斜面匀速下滑或静止 > tg物体静止于斜面 < tg物体沿斜面加速下滑a=g(sin一cos)

模型三：连接体

是指运动中几个物体或叠放在一起、或并排挤放在一起、或用细绳、细杆联系在一起的物体组。解决这类问题的基本方法是整体法和隔离法。 整体法：指连接体内的物体间无相对运动时,可以把物体组作为整体，对整体用牛二定律列方程。 隔离法：指在需要求连接体内各部分间的相互作用(如求相互间的压力或相互间的摩擦力等)时，把某物体从连接体中隔离出来进行分析的方法。 连接体的圆周运动：两球有相同的角速度；两球构成的系统机械能守恒(单个球机械能不守恒) 与运动方向和有无摩擦(μ相同)无关，及与两物体放置的方式都无关。 平面、斜面、竖直都一样。只要两物体保持相对静止 m1 记住：N= m2F1m1F2m1m2 (N为两物体间相互作用力), m2 一起加速运动的物体的分子m1F2和m2F1两项的规律并能应用Nm2m1m2F 讨论：①F1≠0； FF2=0 m1 m2 F=(m1+m2)aN=m2a N=m2F m1m2mFmFN= 2112 m1m22 m1m2 ② F1≠0；F2≠0 F=m1(m2g)m2(m1g) F=m1(m2g)m2(m1gsin) mm 12(F0是上面的情m(mg)mBF况) F=AB m1m2F1>F2 m1>m2 N1例如：N5对6=mF(m为第6个以后的质量) 第12对13的作用力

M12)mN12对13=(n-nmF

模型四：轻绳、轻杆

绳只能受拉力，杆能沿杆方向的拉、压、横向及任意方向的力。

╰ α◆ 通过轻杆连接的物体

a 如图：杆对球的作用力由运动情况决定只有=arctg(g)时才沿杆方向 最高点时杆对球的作用力。

mL ·E

12假设单B下摆，最低点的速度VB=2gR mgR=mvB

2R11mv'2整体下摆2mgR=mg+mv'2AB 22236'''''  VA==gR ； VB2gR> VB=2gR VB2VA2VA55 所以AB杆对B做正功，AB杆对A做负功

◆ 通过轻绳连接的物体

①在沿绳连接方向(可直可曲)，具有共同的v和a。

特别注意：两物体不在沿绳连接方向运动时，先应把两物体的v和a在沿绳方向分解，求出两物体的v和a的关系式，

②被拉直瞬间，沿绳方向的速度突然消失，此瞬间过程存在能量的损失。 讨论：若作圆周运动最高点速度 V0即是有能量损失，绳拉紧后沿圆周下落机械能守恒。而不能够整个过程用机械能守恒。

自由落体时，在绳瞬间拉紧(沿绳方向的速度消失)有能量损失(即v1突然消失)，再v2下摆机械能守恒

模型五：上抛和平抛

1．竖直上抛运动：速度和时间的对称

分过程：上升过程匀减速直线运动,下落过程初速为0的匀加速直线运动.

全过程：是初速度为V0加速度为g的匀减速直线运动。 (1)上升最大高度:H=V0²/2g (2)上升的时间 t=V0/g

(3)从抛出到落回原位置的时间:t =2

Vo g (4)上升、下落经过同一位置时的加速度相同，而速度等值反向

(5)上升、下落经过同一段位移的时间相等。

(6)匀变速运动适用全过程S = Vo t －g t2 ; Vt = Vo－g t ; Vt2－Vo2 = －2gS (S、Vt的正负号的理解)

2.平抛运动：匀速直线运动和初速度为零的匀加速直线运动的合运动

（1）运动特点：a、只受重力；b、初速度与重力垂直。其运动的加速度却恒为重力加速度g，是一个匀变速曲线运动，在任意相等时间内速度变化相等。

（2）平抛运动的处理方法：可分解为水平方向的匀速直线运动和竖直方向的自由落体运动，两个分运动既具有性又具有等时性。

（3）平抛运动的规律：做平抛运动的物体，任意时刻速度的反向延长线一定经过此时沿抛出方向水平总位移的中点。

证：平抛运动示意如图，设初速度为V0，某时刻运动到A点，位置坐标为(x,y ),所用时间为t.此时速度与水平方向的夹角为,速度的反向延长线与水平轴的交点为x',位移与水平方向夹角为.以物体的出发点为原点，沿水平和竖直方向建立坐标。

依平抛规律有: Vx= V0 速度： Vy=gt

22vvxvy tanvyvxgty ① 'v0xx Sx= Vot

12sgt 位移: y22y11gt2gtsss tan ②  xv0t2v01y1y 由①②得： tantan 即  ③ '2x2(xx)1 所以: x'x ④

22x2y

④式说明：做平抛运动的物体，任意时刻速度的反向延长线一定经过

此时沿抛出方向水总位移的中点。

模型六：水流星 (竖直平面圆周运动)

◆变速圆周运动 研究物体通过最高点和最低点的情况，并且经常出现临界状态。(圆周运动实例) ①火车转弯 ②汽车过拱桥、凹桥3

③飞机做俯冲运动时，飞行员对座位的压力。

④物体在水平面内的圆周运动（汽车在水平公路转弯，水平转盘上的物体，绳拴着的物体在光滑水平面上绕绳的一端旋转）和物体在竖直平面内的圆周运动（翻滚过山车、水流星、杂技节目中的飞车走壁等）。

⑤万有引力——卫星的运动、库仑力——电子绕核旋转、洛仑兹力——带电粒子在匀强磁场中的偏转、重力与弹力的合力——锥摆、（关健要搞清楚向心力怎样提供的）

（1） 火车转弯：

设火车弯道处内外轨高度差为h，内外轨间距L，转弯半径R。由于外轨略高于内轨，使得火车所受重力和支持力的合力F合提供向心力。

vRghhv0由F合mgtanmgsinmgm0得v0（v0为转弯时规定速度）LRL2gtanR

(是内外轨对火车都无摩擦力的临界条件)

火车提速靠增大轨道半径或倾角来实现

（2） 无支承的小球：

在竖直平面内作圆周运动过最高点情况：

受力：由mg+T=mv/L知,小球速度越小,绳拉力或环压力T越小,T最小值只能为零,此时小球重力作向心力。

结论：最高点时绳子(或轨道)对小球没有力的作用，此时只有重力提供作向心力。

能过最高点条件：V≥V临（当V≥V临时，绳、轨道对球分别产生拉力、压力）

不能过最高点条件：V2v临 ① 恰能通过最高点时：mg=m，临界速度V临=gR；

R可认为距此点hR (或距圆的最低点)h5R处落下的物体。

22

2☆此时最低点需要的速度为V低临=5gR ☆最低点拉力大于最高点拉力ΔF=6mg ② 最高点状态: mg+T1=mv2高L (临界条件T1=0, 临界速度V临=gR, V≥V临才能通过)

22 高到低过程机械能守恒: 2mv低2mv高mg2L

11最低点状态: T2- mg = m122v2低LT2- T1=6mg(g可看为等效加速度) ② 半圆：过程mgR=mv 最低点T-mg=m=2gR

小球在与悬点等高处静止释放运动到最低点，最低点时的向心加速度a=2g ③与竖直方向成角下摆时,过低点的速度为V低 =2gR(1cos),此时绳子拉力

v2R 绳上拉力T=3mg； 过低点的速度为V低

T=mg(3-2cos)

（3） 有支承的小球：

在竖直平面作圆周运动过最高点情况： ①临界条件：杆和环对小球有支持力的作用

U2 （由mgNm知）R当V=0时，N=mg（可理解为小球恰好转过或恰好转不过最高点）

②当0v③当v④当vgR时，支持力N向上且随v增大而减小，且mgN0gR时，N0gR时，N向下(即拉力)随v增大而增大，方向指向圆心。

gR时，受到杆的作用力N（支持）gR时，杆对小球无作用力N0当小球运动到最高点时，速度v 当小球运动到最高点时，速度v但Nmg，（力的大小用有向线段长短表示）

当小球运动到最高点时，速度v＞gR时，小球受到杆的拉力N作用2 恰好过最高点时，此时从高到低过程 mg2R=1 mv2 低点：T-mg=mv2/R  T=5mg ；恰好过最高点时，此时最低点速度：V低 =2gR

注意：物理圆与几何圆的最高点、最低点的区别

(以上规律适用于物理圆,但最高点,最低点, g都应看成等效的情况)

◆匀速圆周运动

v2222FmmRm（）RxRT 建立方程组

Fy0

在向心力公式Fn=mv2/R中，Fn是物体所受合外力所能提供的向心力，mv2/R是物体作圆周运动所需要的向心力。当提供的向心力等于所需要的向心力时，物体将作圆周运动；若提供的向心力消失或小于所需要的向心力时，物体将做逐渐远离圆心的运动，即离心运动。

其中提供的向心力消失时，物体将沿切线飞去，离圆心越来越远；提供的向心力小于所需要的向心力时，物体不会沿切线飞去，但沿切线和圆周之间的某条曲线运动，逐渐远离圆心。

模型七：万有引力

1思路和方法：①卫星或天体的运动看成匀速圆周运动,

② F心=F万 (类似原子模型) 2

公式：GMmr2由GMmr2v222r3GMGM2r()r，=man，又an= 则v=，，T=2 3rGMrTr23求中心天体的质量M和密度ρ

==m2r =m()2rTr42r3恒量) (M=

GT2T233Rh3()22GT远RGT近3M3r33ρ=43(当r=R即近地卫星绕中心天体运行时)ρ= 232GTGRTR3（M=V球=43r3） s球面=4r2 s=r2

球冠

(光的垂直有效面接收，球体推进辐射) s

=2Rh

v2Mmm2 R= mm42n2 R 轨道上正常转： F引=G2= F心= ma心= mrR2vMm地面附近： G2= mg GM=gR2 (黄金代换式) mg = m=7.9km/s vgR=vRR题目中常隐含：(地球表面重力加速度为g)；这时可能要用到上式与其它方程联立来求解。

第一宇宙v2Mm轨道上正常转： G2= m  vrRGM rGMr

①沿圆轨道运动的卫星的几个结论: v=，GMr3，T=

r32GM

②理解近地卫星：来历、意义 万有引力≈重力=向心力、 r最小时为地球半径、 最大的运行速度=v第一宇宙=7.9km/s (最小的发射速度)；T最小=84.8min=1.4h ③同步卫星几个一定：三颗可实现全球通讯(南北极仍有盲区)

轨道为赤道平面 T=24h=800s 离地高h=3.56ｘ104km(为地球半径的5.6倍)

V同步=3.08km/s﹤V第一宇宙=7.9km/s =15o/h(地理上时区)

a=0.23m/s2

④运行速度与发射速度、变轨速度的区别 ⑤卫星的能量:r增v减小(EK减小⑥应该熟记常识：地球公转周期1年, 自转周期1天=24小时=800s, 地球表面半径6.4ｘ103km 表面重力加速度g=9.8 m/s2 月球公转周期30天

模型八：汽车启动

具体变化过程可用如下示意图表示． 关键是发动机的功率是否达到额定功率，

恒定功 率启动 恒 定加 速度启 动

速度V↑F=P定va=Ff m当a=0即F=f时，v达到最大vm 保持vm匀速 ↓ ∣→→→变加速直线运动→→→→→→→∣→→→→匀速直线运动→→…… a定=Ff定mP↑=F定v↑当P=P额时 即P随v的增大而增大 a定=F定fF=≠0， a=P额v 当a=0时，v达到最大vm，此后匀速 即F一定 mv还要增大 Ff m∣→→匀加速直线运动→→→→∣→→→变加速（a↓）运动→→→→→∣→

→

(1)若额定功率下起动,则一定是变加速运动,因为牵引力随速度的增大而减小．求解时不能用匀变速运动的规律来解。

(2)特别注意匀加速起动时,牵引力恒定．当功率随速度增至预定功率时的速度(匀加速结束时的速度)，并不是车行的最大速度．此后，车仍要在额定功率下做加速度减小的加速运动(这阶段类同于额定功率起动)直至a=0时速度达到最大。

模型九：碰撞

碰撞特点①动量守恒 ②碰后的动能不可能比碰前大 ③对追及碰撞,碰后后面物体的速度不可能大于前面物体的速度。

◆弹性碰撞： 弹性碰撞应同时满足：

mvmvmvmv(1)2m1Ek2m2EK2m1E'K2m2E'K22112211122'2'211212 p122ppp21m1v1m2v2m1v1m2v2(2)222222m12m22m12m2

1212

v(m1m2)v12m2v21m1m2'v1当mv0时m1m2222m1 v1' v2m1m2v(m2m1)v22m1v12m1m2'(m1m2)v1

①一动一静且二球质量相等时的弹性正碰：速度交换

②大碰小一起向前；质量相等，速度交换；小碰大，向后返。 ③原来以动量(P)运动的物体，若其获得等大反向的动量时，是导致物体静止或反向运动的临界条件。

◆“一动一静”弹性碰撞规律： 即m2v2=0 ；

12m2v2=0 代入(1)、(2)式 22m1v1（被碰球速度上

m1m2 解得：v1'=限）

m1m2v1（主动球速度下限）

m1m2 v2'=

◆完全非弹性碰撞应满足：

m1v1m2v2(m1m2)v

vm1v1m2v2 m1m21111m1m2(v1v2)2 '2E损m1v1m2v2(m1m2)v2222m1m2◆一动一静的完全非弹性碰撞

特点：碰后有共同速度，或两者的距离最大(最小)或系统的势能最大等等多种说法. m1v10(m1m2)v vm1v1

m1m2211m1v120(m1m2)v'E损 22m1m2v12m2m21112'2E损m1v1(m1m2)vm1v12Ek1

222(m1m2)(m1m2)2m1m2讨论：

①E损 可用于克服相对运动时的摩擦力做功转化为内能

E

损

=fd

相

=mg·d

相

2mMv0112'2mv0一(mM)v== d222(mM)相

22mMv0mMv0== 2(mM)f2g(mM)②也可转化为弹性势能；

③转化为电势能、电能发热等等；（通过电场力或安培力做功） 由上可讨论主动球、被碰球的速度取值范围

m1v0 m1v0(m1-m2)v12m1v1 v主v被m1m2m1m2m1m2m1m2“碰撞过程”中四个有用推论

推论一：弹性碰撞前、后，双方的相对速度大小相等，即： u2－u1=υ1－υ2 推论二：当质量相等的两物体发生弹性正碰时，速度互换。 推论三：完全非弹性碰撞碰后的速度相等

推论四：碰撞过程受(动量守恒)(能量不会增加)和(运动的合理性)三个条件的制约。 碰撞模型 L v M v0 A s B 1 v A v0 A v0 B

其它的碰撞模型： 模型十：子弹打木块：

子弹击穿木块时，两者速度不相等；子弹未击穿木块时，两者速度相等。临

界情况是：当子弹从木块一端到达另一端，相对木块运动的位移等于木块长度时，

两者速度相等。实际上子弹打木块就是一动一静的完全非弹性碰撞

设质量为m的子弹以初速度v0射向静止在光滑水平面上的质量为M的木块，子弹钻入木块深度为d。

mv0Mmv

从能量的角度看，该过程系统损失的动能全部转化为系统的内能。设平均阻力大小为f，设子弹、木块的位移大小分别为s1、s2，如图所示，显然有s1-s2=d

对子弹用动能定理：fs11mv021mv2 …………………………………①

22对木块用动能定理：fs221Mv2…………………………………………② 22Mm2 ………………③ v02Mm12①、②相减得：fd1mv0Mmv2

③式意义：fd恰好等于系统动能的损失，可见fdQ

模型十一：滑块

在动量问题中我们常常遇到这样一类问题，如滑块与滑块相互作用，滑块与长木板相互作用，滑块与挡板相互作用，子弹射入滑块等，或在此基础上加上弹簧或斜面等，这些问题中都涉及到滑块，故称之为“滑块模型”，此模型和子弹打木块基本相似。

1、运动情景 v0 m ① 对m：匀减速直线运动 M ② 对M：匀加速直线运动

Sm ③ 对整体：m相对M运动，

V 最终相对静止 l 2、动量关系 SM ① 对m：-mgtmvmv0 ② 对M：mgtMv

③ 对整体：mv0(Mm)v

共

3、能量关系

11221 ② 对M：动能增大 mgsMMv2

211 ③ 对整体：动能减小 QEKmv02(Mm)v2mgl

22 ① 对m：动能减小 -mgsmmv2mv02

4、临界条件

速度相等（l最大，L最小，m恰好不滑下）

模型十二：人船模型

一个原来处于静止状态的系统，在系统内发生相对运动的过程中，设人的质量m、

速度v、位移s，船的质量M、速度V、位移S，在此方向遵从 ①动量守恒方程：mv=MV；ms=MS ； ②位移关系方程 ：

人船相对位移 d=s+S s=Md M/m=Lm/LM

mM m S2 O R S1 20m M

模型十三：传送带

传送带以v顺时针匀速运动，物块从传送带左端无初速释放。从两个视角剖析：力与运动情况的分析、能量转化情况的分析． ◆水平传送带：

vvgvvv22gv2gL2LgLv2L2L或或ggvvv2v2g2g2gvtLmgvtL

v2gLvtL不超过(2L2R)mgl

1mv22mgvtLv2gLv2gL

◆功能关系：

WF=△EK+△EP+Q。

（a）传送带做的功：WF=F·S带 功率P=F× v带 （F由传送带受力平衡求得） （b）产生的内能：Q=f·S相对

（c）如物体无初速放在水平传送带上，则物体获得的动能EK，摩擦生热Q有如下关系：

EK=Q=

12mv传 。 2

◆传送带形式：

1.水平、倾斜和组合三种：倾斜传送带模型要分析mgsinθ与f的大小与方向 2.按转向分顺时针、逆时针转两种； 3.按运动状态分匀速、变速两种。

模型十四：弹簧振子和单摆

◆弹簧振子和简谐运动

图1

图2

①弹簧振子做简谐运动时，回复力F=-kx，“回复力”为振子运动方向上的合力。加速度为akx m②简谐运动具有对称性，即以平衡位置（a=0）为圆心，两侧对称点回复力、加速度、位移都是对称的。

③弹簧可以贮存能量，弹力做功和弹性势能的关系为：W =－△EP 其中W为弹簧弹力做功。

④在平衡位置速度、动量、动能最大；在最大位移处回复力、加速度、势能最大。

⑤振动周期 T= 2mK (T与振子质量有关、与振幅无关)

通过同一点有相同的位移、速率、回复力、加速度、动能、势能；

半个周期，对称点速度大小相等、方向相反。半个周期内回复力的总功为零，总冲量为2mvt

一个周期，物体运动到原来位置，一切参量恢复。一个周期内回复力的总功为零，总冲量为零。

◆单摆

T2l(5) g(T与振子质量、振幅无关)

影响重力加速度有：①纬度，离地面高度；②在不同星球上不同，

与万有引力圆周运动规律；③系统的状态(超、失重情况)；④所处的物理环境有关，有电磁场时的情况；⑤静止于平衡位置时等于摆线张力与球质量的比值。

模型十五：振动和波

传播的是振动形式和能量,介质中各质点只在平衡位置附近振动并不随波迁移。

①各质点都作受迫振动，

②起振方向与振源的起振方向相同， ③离源近的点先振动，

④没波传播方向上两点的起振时间差=波在这段距离内传播的时间

⑤波源振几个周期波就向外传几个波长。

⑥波从一种介质传播到另一种介质，频率不改变, 波速v=s/t=/T=f

振动图象 波动图象

② 横轴表示的物理量不同。 ②直接读的物理量不同。 Ox y Tt O λx 研究对象 研究内容 物理意义 图象变化 完整曲线 一个质点 位移随时间的变化 一个质点某时偏离平衡位置情况。 图线延长 一个周期 介质上的各个质点 某一时刻各个质点的空间分布 各质点某时偏离平衡位置情况。 图线平移 一个波长 波的传播方向质点的振动方向（同侧法）

知波速和波形画经过Δt后的波形（特殊点画法和去整留零法）

(1) 波长、波速、频率的关系：vf  =VT x=vt（适用于一切波）

T(2) I如果S1,S2同相

①若满足：L2L1n(n0，1，2，…)，则P点的振动加强。 ②若满足：L2L1(2n1)(n0，1，2，…)，则P点的振动减弱

2II如果S1,S2反相，P点振动的加强与减弱情况与I所述正好相反。 (3)一个周期质点走的路程为4A 半个周期质点走的路程为2A 一个周期波传播的距离为 半个周期波传播的距离为/2

波的几种特有现象：叠加、干涉、衍射、多普勒效应，知现象及产生条件

模型十六：带电粒子在复合场中的运动

1、 电场中

的类平抛运动

Wqu加qEd12mv0 ① v022qu加m

⑵ 偏转(类平抛)平行E方向： 加速度：aU偏FqE2qU偏 ② 再加磁场不偏转时：qBv0qEq mmdmd12at ④ 2水平：l=vot ③ 竖直：y

结论：

①不论粒子m、q如何，在同一电场中由静止加速后进入，飞出时侧移和偏转角相同。

②出场速度的反向延长线跟入射速度相交于O点，粒子好象从中心点射出一样。

21vygtgt2gt tg tg2tg(分别为出场速度和水平面的tgvovovot2vo夹角、进场到出场的偏转角)

2、 磁场中的圆周运动

规律：qBvmvRmv (不能直接用)

RqB2T2R2m vqB1、找圆心：①(圆心的确定)因f洛一定指向圆心，f洛⊥v任意两个f洛

方向的指向交点为圆心；

②任意一弦的中垂线一定过圆心；

③两速度方向夹角的角平分线一定过圆心。 22、求半径(两个方面)：①物理规律qBvmvRmv RqB ②由轨迹图得出与半径R有关的几何关系方程 几何关系：速度的偏向角=偏转圆弧所对应的圆心角(回旋角)=2倍的弦切角

相对的弦切角相等，相邻弦切角互补 由轨迹画及几何关系式列出：关于半径的几何关系式去求。

3、求粒子的运动时间：偏向角（圆心角、回旋角）=2倍的弦切角，即=2 t圆心角(回旋角)2(或360)0×T

4、圆周运动有关的对称规律：特别注意在文字中隐含着的临界条件

a、从同一边界射入的粒子，又从同一边界射出时，速度与边界的夹角相等。 b、在圆形磁场区域内，沿径向射入的粒子，一定沿径向射出。

3、复合场中的特殊物理模型 1．粒子速度选择器

如图所示，粒子经加速电场后得到一定的速度v0，进入正交的电场和磁场，受到的电场力与洛伦兹力方向相反，若使粒子沿直线从右边孔中出去，则有qv0B＝qE,v0=E/B，

若v= v0=E/B，粒子做直线运动，与粒子电量、电性、质量无关

若v＜E/B，电场力大，粒子向电场力方向偏，电场力做正功，动能增加． 若v＞E/B，洛伦兹力大，粒子向磁场力方向偏，电场力做负功，动能减少．

2.磁流体发电机

如图所示，由燃烧室O燃烧电离成的正、负离子以高速。喷入偏转磁场B中．在洛伦兹力作用下，正、负离子分别向上、下极板偏转、积累，从而在板间形成一个向下的电场．两板间形成一定的电势差．当qvB=qU/d时电势差稳定U＝dvB，这就相当于一个可以对外供电的电源．

3.电磁流量计．

电磁流量计原理可解释为：如图所示，一圆形导管直径为d，用非磁性材料制成，其中有可以导电的液体向左流动．导电液体中的自由电荷（正负离子）在洛伦兹力作用下纵向偏转，a,b间出现电势差．当自由电荷所受电场力和洛伦兹力平衡时，a、b间的电势差就保持稳定．

由Bqv=Eq=Uq/d，可得v=U/Bd.流量Q=Sv=πUd/4B

4.质谱仪：如图所示：组成：离子源O，加速场U，速度选择器（E,B），偏转场B2，胶片．

原理：加速场中qU=½mv2 选择器中: Bqv=Eq v偏转场中:d＝2r，qvB2＝mv2/r 比荷:q2E mB1B2dE B1 质量mB1B2dq 2E 作用：主要用于测量粒子的质量、比荷、研究同位素． 5.回旋加速器

如图所示：组成：两个D形盒，大型电磁铁，高频振荡交变电压，两缝间可形成电压U

作用：电场用来对粒子（质子、氛核,a粒子等）加速，磁场用来使粒子回旋从而能反复加速．高能粒子是研究微观物理的重要手段．

要求：粒子在磁场中做圆周运动的周期等于交变电源的变化周期．

关于回旋加速器的几个问题：

(1)回旋加速器中的D形盒，它的作用是静电屏蔽，使带电粒子在圆周运动过程中只处在磁场中而不受电场的干扰，以保证粒子做匀速圆周运动‘

(2)回旋加速器中所加交变电压的频率f,与带电粒子做匀速圆周运动的频率相等:

f1qB T2m

2221qBR2 (3)回旋加速器最后使粒子得到的能量，可由公式EKmv

22m来计算，

在粒子电量，、质量m和磁感应强度B一定的情况下，回旋加速器的半径R越大，粒子的能量就越大．

模型十七：电磁场中的单杠运动

在电磁场中，“导体棒”主要是以“棒生电”或“电动棒”的内容出现，从组合情况看有棒与电阻、棒与电容、棒与电感、棒与弹簧等；从导体棒所在的导轨有“平面导轨”、“斜面导轨”“竖直导轨”等。

主要考虑棒平动切割B时达到的最大速度问题；及电路中产生的热量Q；通过导体棒的电量问题。

①vmF合外RB2L2 （F合外为导体棒在匀速运动时所受到的合外力）。

求最大速度问题，尽管达最大速度前运动为变速运动，感应电流(电动势)都在变化，但达最大速度之后，感应电流及安培力均恒定，计算热量运用能量观点处理，运算过程得以简捷。

12mvm （WF 为外力所做的功； Wf-为克服外界阻力做的功）； 2nt③流过电路的感应电量qIttn

RRtR②Q=WF -Wf-.

模型要点：

（1）力电角度：与“导体单棒”组成的闭合回路中的磁通量发生变化→导体棒产生感应电动势→感应电流→导体棒受安培力→合外力变化→加速度变化→速度变化→感应电动势变化→……，循环结束时加速度等于零，导体棒达到稳定运动状态。 （2）电学角度：判断产生电磁感应现象的那一部分导体（电源）→利用或

求感应电动势的大小→利用右手定则或楞次定律判断电流方向→分析电路结

构→画等效电路图。

（3）力能角度：电磁感应现象中，当外力克服安培力做功时，就有其他形式的能转化为电能；当安培力做正功时，就有电能转化为其他形式的能。

模型十八：磁流体发电机模型

磁流体发电，是将带电的流体(离子气体或液体)以极高的速度喷射到磁场中去，利用磁场对带电的流体产生的作用，从而发出电来。如图所示，在外磁场中的载流导体除受安培力之外，还会在与电流、外磁场垂直的方向上出现电荷分离，而产生电势差或电场，称其为霍尔效应。从微观角度来说，当一束速度是v的粒子进入磁场强度为B的磁场一段时间后，粒子所受的电场力和洛伦兹力相等

EqBvq

EBv 这时，粒子进入磁场后不再发生偏转，它所产生的电动势，这样就形成了磁

+

流体发电机的原型。 EdBvd

B

d

电动势、电功率模型原理

我们可以将运动的粒子可看成一根根切割磁力线的导电棒，根据法拉第电磁感应定律，会在棒两端产生动生电动势，如右图所示。

为了方便求解，假设v0在运动过程中不变，其中Fp是外界的推力，

FA是安培力。

FpFABIdBv0dI饱和KqpmaxI饱和Bv0dKq当外接电阻是RL时，IB2v0d2FpFARLrB2v0d2RLRLpFpv0RLrRLr2

所以利用磁流体发电，只要加快带电流体的喷射速度，增加磁场强度，就能提高发电机的功率。实际情况下，考虑等离子体本身的导电性质，输出功率需要乘以一定的系数。

2RLrBv0dI饱和RLr模型十九：输电

远距离输电：画出远距离输电的示意图，包括发电机、两台变压器、输电线等效电阻和负载电阻。一般设两个变压器的初、次级线圈的匝数分别为、n1、n1/ n2、n2/，相应的电压、电流、功率也应该采用相应的符号来表示。

功率之间的关系是：P1=P1/，P2=P2/，P1/=Pr=P2。

电压之间的关系是：

U1n1U2n2UrU2。 ,,U1n1U2n2U1电流之间的关系是：

II1n1nIrI2,求输电线上的电流往往,22,I1n1I2n2I1是这类问题的突破口。

输电线上的功率损失和电压损失也是需要特别注意的。

2U1分析和计算时都必须用PrIr,UrIrr，而不能用Prr2r2。

，

P1L1特别重要的是要会分析输电线上的功率损失PrUSU12S1

模型二十：限流分压法测电阻

电路由测量电路和供电电路两部分组成，其组合以减小误差。

◆ 测量电路（内、外接法）

要点：内大外小，即内接法测大电阻，外接法测小电阻。 计算比较法 己知Rv、RA及Rx大致值时 类型 电路图 V A R测与R真比较 条件 内 A R R测=V 外

RURUA适于测大电=RX+RA > RX 阻 IRxRARv RxRvUR测=RARv RX ①Rx与 Rv、RA粗略比较

② 计算比较法 Rx 与RARv 比较

◆ 供电电路（限流法、分压法）

以“供电电路”来控制“测量电路”：采用以小控大的原则 电路图 电压变化范围 电流变化范围 优势 选择方法

限流 REE～ E～E RxR滑RxR滑RxRx比较小、R滑 比较大， 电路简单 R滑全>n倍的Rx 附加功耗小 通电前调到最大 电压变化范围大 Rx比较大、R滑 比较小 要求电压 R滑全>Rx/2 从0开始变化 通电前调到最小 0～调压 R滑唯一：比较R滑与Rx RX10确定0～E E Rx控制电路 Rx欧姆表测：使用方法:机械调零、选择量程(大到小)、欧姆调零、测量读数时注意挡位(即倍率)、拨off挡。

注意:测量电阻时，要与原电路断开,选择量程使指针在附近,每次换挡要重新短接欧姆调零。 电桥法测：

RRRR13R23R2RXR1

半偏法测表电阻： 断s2,调R1使表满偏; 闭s2,调R2使表半偏.则R表=R2； V G R2

R1 S2 R2 R1

S S1

图A 图B ◆ 半偏法测电流表内阻（图A）

先让电流通过电流表并使其满偏，然后接上电阻箱R2，并调节它使电流表半偏，由于总电流几乎不变，电流表和R2上各有一半电流通过，意味着它们电阻相等，即为电流表的内阻Rg=R2。

1、先合下S1 ，调节R1使电流表指针满偏.

2、再合下S2，保持电阻R1不变，调节R2使电流表指针半偏，记下R2的值. 若R1＞＞R2，则Rg=R2 一般情况 R测量＜R真实 ◆ 半偏法测电压表内阻（图B）

先调分压使电压表满偏，然后接上电阻箱R2，并调节它使电压表半偏，由于总电压几乎不变，电压表和R2上电流相同，意味着它们电阻相等，即为电压表的内阻RV =R2。

1.先合下S ，调节R2 =0，再调节R1使电压表指针满偏. 2.保持变阻器电阻R1不变，调节R2使电压表指针半偏， 记下R0的值.

.若R2＞＞R1，有 RV = R2， 一般情况 R测量＞ R真实

模型二十二：光学模型

美国迈克耳逊用旋转棱镜法较准确的测出了光速，反射定律(物像关于镜面对称)；由偏折程度直接判断各色光的n

osiniCsin90折射定律n空

sinv介sinC介 光学中的一个现象一串结论 色散现象 红 黄 紫 n v 大 小 λ(波动性) 大 (明显) 小 (不明显) 衍射 容易 难 C临 大 小 干涉间距 大 小 γ (粒子性) 小 (不明显) 大 (明显) E光子 小 大 光电效应 难 易 小 大 全反射现象：当入射角增大到某一角度C临时,折射角达到900,即是折射光线完全消失,只剩下反射回玻璃中的光线，折射角变为900时的入射角叫临界角。

全反射的条件：光密到光疏；入射角等于或大于临界角。

应用:光纤通信(玻璃sio2)、内窥镜、海市蜃楼、沙膜蜃景、炎热夏天柏油路面上的蜃景

理解：同种材料对不同色光折射率不同；同一色光在不同介质中折射率不同。 双缝干涉: 条件f相同，相位差恒定(即是两光的振动步调完全一致)

亮条纹位置: ΔS＝nλ； 暗条纹位置: S(2n1)（n＝0,1,2,3,、、、）；

2条纹间距 ：XLadxdn-1Lda L(n-1)d两条狭缝间的距离；L：挡板与屏间的距离) ；测出n条亮条纹间的距离。 光的电磁说

⑴麦克斯韦根据电磁波与光在真空中的传播速度相同，提出光在本质上是一种电磁波——这就是光的电磁说，赫兹用实验证明了光的电磁说的正确性。

⑵电磁波谱。波长从大到小排列顺序为：无线电波、红外线、可见光、紫外线、X射线、γ射线。各种电磁波中，除可见光以外，相邻两个波段间都有重叠。 无线电波 红外线 可见光 紫外线 X射线 射线 组成频率波 波长：大小 波动性：明显不明显 频率：小大 粒子性：不明显明显 产生机理 在振荡电路 原子的内层原子核受到中，自由电子原子的外层电子受到激发产生的 电子受到激激发后产生作周期性运 发后产生的 的 动产生 ⑶红外线、紫外线、X射线的主要性质及其应用举例。 种 类 产 生 主要性质 应用举例 红外线 一切物体都能发出 热效应 遥感、遥控、加热 紫外线 一切高温物体能发出 化学效应 荧光、杀菌、合成VD2

X射线 阴极射线射到固体表面 穿透能力强 人体透视、金属探伤 光五种学说：原始微粒说(牛顿),波动学说(惠更斯),电磁学说(麦克斯韦),光子说(爱因斯坦),波粒两相性学说(德布罗意波)概率波

各种电磁波产生的机理,特性和应用,光的偏振现象说明光波是横波,也证明光的波动性.

激光的产生特点应用(单色性,方向性好,亮度高,相干性好)

光电效应实验装置,现象,所得出的规律(四)爱因斯坦提出光子学说的背景 爱因斯坦光电效应方程：mVm2/2＝hf－W0一个光子的能量E＝hf (决定了能否发生光电效应) 光电效应规律:实验装置、现象、总结出四个规律

①金属都有一个极限频率，入射光大于这个极限频率产生光电效应；低于这个频率不产生光电效应。

②光电子的最大初动能与入射光的强度无关，只随入射光频率的增大而增大。

③入射光照到金属上时，光子的发射几乎是瞬时的，一般不超过10-9s ④当入射光的频率大于极限频率时，光电流强度与入射光强度成正比。

康普顿效应：石墨中的电子对x射线的散射现象,这个实验都证明光具有粒子性

模型二十三：玻尔模型

玻尔模型引入量子理论（量子化就是不连续性，整数n叫量子数），提出了三条假设：

⑴定态--原子只能处于不连续的能量状态(称为定态)，电子虽然绕核运转，但不会向外辐射能量。

⑵跃迁--原子从一种定态跃迁到另一种定态,要辐射(或吸收)一定频率的光子(其能量由两定态的能量差决定) (hE初E终) 辐射(吸收)光子的能量为hf＝E初-E末

氢原子跃迁的光谱线问题[一群氢原子可能辐射的光谱线条数为NCn2nn1]。

2n ∞ E/eV 4 3

E2 -1.51 [ (大量)处于n激发态原子跃迁到基态时的所有辐射方式]

2

⑶能量和轨道量子化----定态不连续，能量和轨道也不连续；(即

-3.4 E1 E3 原子的不同能量状态跟电子沿不同的圆形轨道绕核运动相对应,原

子的定态是不连续的,因此电子的可能轨道分布也是不连续的) 。 1 氢原子在n能级的动能、势能，总能量的关系是：EP=－2EK，氢原子的能级图 -13.6

E=EK+EP=－EK。(类似于卫星模型)

由高能级到低能级时，动能增加，势能降低，且势能的降低量是动能增加量的2倍，故总能量(负值)降低。量子数

nEEEVT pk模型二十四：放射现象和核反应

从贝克勒耳发现天然放射现象开始，人们认识到原子核也有复杂结构。

各种放射线的性质比较 种 类 本 质量电荷速度电离贯穿性 质 （u） （e） （c） 性 4 +2 0.1 α射线 氦核 最强 最弱，纸能挡住 -1 0.99 β射线 电子 1/184较强 较强，穿几mm铝0 板 0 0 1 γ射线 光子 最弱 最强，穿几cm铅版

四种核反应类型(衰变、人工核转变、重核裂变、轻核骤变)

23414⑴衰变α衰变：238(实质：核内21)α衰变形成外切(同方向旋)， 492U90Th2He1H20n2He0110 β衰变：23423490Th91Pa1e(实质：核内的中子转变成了质子和中0n1H1e)

β衰变形成内切(相反方向旋)，且大圆为α、β粒子径迹。

30110 +β衰变：30i015P14S1e（核内1H0n1e）

γ衰变：原子核处于较高能级，辐射光子后跃迁到低能级。 ⑵人工转变： 1441717N2He8O1H(发现质子的核反应)(卢瑟福)用α粒子轰击氮核,并预言中子的存在

4121 94Be2He6C0n(发现中子的核反应)(查德威克)钋产生的α射线轰击铍

2713301Al4HeP2150n

3015(人工制造放射性同位素) P30i014S1e正电子的发现(约里奥居里和伊丽芙居里夫妇)α粒子轰击铝箔

1141921⑶重核的裂变： 235 在一定条件下(超过临界体积)，裂变反92U0n56Ba36Kr30n应会连续不断地进行下去，这就是链式反应。

341⑷轻核的聚变：21H1H2He0n（需要几百万度高温，所以又叫热核反应） 所有核反应的反应前后都遵守：质量数守恒、电荷数守恒。（注意：质量并不守恒。）